b*****e
发帖数: 10 | 1 "热电子由于最终会跳回导带这个稳定的电
子态密度函数（轨道），这个能量差就会以晶格振动或者其他某个方式转变为热能损耗
掉，这个损耗很惊人，一下子就把光电转换效率降到一个极限值32%"
这个比例是怎么得到的? |
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w******t
发帖数: 107 | 2 在此尝试解释一下个人观点，不对的请大家指正：
Scherrer方程所确定的晶粒大小都是指垂直于指定晶面方向的（即法向），这个方向也
就是d所在的方向。比如说在石墨晶格中应用Scherrer方程，则一般用La和Lc两个参数
来表征晶粒大小。这里La一般是从（100）（还是110面？记不太清楚了）面衍射峰宽计
算得到，而Lc是从（002）面得到。因此，一般来说Scherrer方程所计算出来的晶粒尺
寸只在一维方向（一个晶向）有意义。从多个晶向计算出来的结果综合考虑似乎更全面。
至于Scherrer方程的物理意义，本人有一个比较半定量的理解：在某一个入射角a对晶
面A产生衍射峰（相干后最强），则满足Bragg定律n入 = 2d*Sin(a)。在稍微偏离该a角
的入射方向，产生的衍射则不是强度最大。当晶粒无限大时，总能找到这样一个晶面B
（自原始晶面算起第n层），使得X射线在晶面A与B间的光程差是X射线半波长的奇数倍
从而满足消光条件。因此，X射线在无穷大晶粒（完美晶粒）内的衍射样应该是一条竖线。然而客观现实
世界中的晶粒都是有限大小的，故在“稍微”偏离晶面A衍射峰位置的2－Theta角处的 |
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n*****h
发帖数: 1334 | 3 我想过这么一办法，
任何一arbitary晶格，投影到电子束入射法平面上，
拿这个二维图做傅立叶变换就得其电子衍射图，
是这么回事吧？ |
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n*****h
发帖数: 1334 | 4 我做的XRD狠低级，就是测测衍射2－theta，能得到晶格常数
看不出点阵啊？ |
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n*****h
发帖数: 1334 | 5 圈圈实际上就是一圈点构成的
换句话说，有好多方向杂乱的晶格得到的就是圈，把XRD的峰根据原点转360度得到一样
的圈
是吧 |
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m***c
发帖数: 1403 | 6 你能从XRD算出晶格常数的前提是你已经知道是什么样的点阵类型。 |
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n*****h
发帖数: 1334 | 7 哦，对不起
我说的不严格，不应该叫晶格常数
我实际上想说的是晶面间距 |
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m***c
发帖数: 1403 | 8 立方的cds很难做么？ 立方晶格的不是自然就容易长成立方的？ |
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R****i
发帖数: 2387 | 9 超晶格薄膜，单电子器件，这个算跟nano搭点边吧，
氧化物半导体，发光LED，反正做这个的人如果做的不是nano都不好意思跟人打招呼，
纳米碳管，Yams做出来了，据说性能还可以，不过毒性的问题不解决是个大麻烦，
纳米碳管做电子器件目前来看还很遥远。 |
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t****e
发帖数: 329 | 10 请教一下
材料是金红石结构
XRD上第一峰是110， 第二个峰是101
可是去拍TEM
拍到的晶格条纹量出来间距非常接近101晶面间距的两倍
这个TEM图上怎么标注啊？ |
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R******J
发帖数: 40 | 11 大家遇到过吗? 我做的是copper, TEM看monodispersity很好, 但是XRD没有peak,
HRTEM想看晶格也比较困难... |
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r********n
发帖数: 149 | 13 最近，来自中国（Guo和Wan）和德国（Maier）的科学家发展了以一种以包覆二氧化钛
涂层的碳纳米管为负极的高功率锂离子电池。我们知道，从手提电脑，到新型的混合动力
汽车，都需要大量的锂离子电池；这些电池的基本要求也很多，比如质量要轻，价
格要便宜，同时也要求最好能够环境友好和储能多。
通常的锂离子电池，在充电过程中，大量锂离子进入负极（通常是石墨）。使用
锂离子电池时（放电），这些锂离子向正极移动，电子流过电路。但是，作为常用负极
材料的石墨，一般容量比较小，功率也比较低。所以寻找能替代石墨的负极材料，是制
造新型高功率锂离子电池的关键之一。
碳纳米管和二氧化钛曾经被尝试用做锂离子电池的电极材料，但被发现不太实用。斯
图加特马普固体材料所的Maier教授就指出，二氧化钛本身并不太适合做为电极材料，尽
管它能和锂离子很好的结合，但是锂离子在二氧化钛晶格里的扩散极慢，1 mm的晶体需
要1年时间才能充满锂离子，但如果TiO2的材料尺寸缩小到10nm，这个时候放电时间就
缩小到毫秒。利用这种纳米尺度的特殊性质，Maier和来自中国的合作者在碳纳米管外
面涂了一层薄的TiO2 |
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f******n
发帖数: 72 | 14 石墨烯超快激光器闪耀登场！
http://www.optochina.net/html/news/10230.html
英国剑桥大学及法国CNRS的研究人员已经制造出超快锁模(mode-locked)石墨片(
graphene)激光器。由于石墨片为零能隙的半导体，这项研究成果不仅令人意外，而且
显示了石墨片在光电器件上大有可为。
石墨片为蜂巢晶格的碳原子平面，其电子能以极高速运动，行为类似无静止质量的
相对论性粒子，亦即所谓的狄拉克粒子(Dirac particle)。自2004年问世以来，石墨片
不断以其独特的电子与力学性质惊艳科学界，并在器件应用上展现广泛潜力，因此被看
好可能会取代硅成为未来电子器件新材料。最近，剑桥大学的Andrea Ferrari与其同事
借助石墨片超快激光器的发明，证明了石墨片也可以应用于光电产品上。
超快激光器在科技领域中的应用相当广，目前制造超快激光器的主要技术是透过锁
模，锁模激光器能以非常高的频率产生超短脉冲波，仰赖的技术是半导体饱和吸收镜(
semiconductor saturable absorber mirror, SESAM)。然而，此价 |
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S*****n
发帖数: 6055 | 15 学校没有也不是我的错啊。。。
我们那个TEM，MWNT的那个层间距，3.4埃，刚好能看出来，金属的晶格结构，3埃以下
，就看不出来了。。。 |
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h*****5
发帖数: 566 | 16
该装置是一个特别的TEM holder，通过加热一根精细的钨丝来实现原位加热附着在钨丝
上的粉末样品，通过精确控制电流来达到控制粉末样品温度。使用该holder可以原位观
测样品在加热过程中的形貌变化，相变，和化学反应。我们在初步试用中发现样品图像
还是很稳定的，没有漂移，也能看到晶格，只不过contrast不够好。 |
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h*****e
发帖数: 224 | 17 可以做高分辨TEM吗？看晶格常数的变化。我不懂碳材'但是我们研究金属的GP区或纳米
析出物可以通过测量晶面间距
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g**i
发帖数: 167 | 18 有一个具有N个格点的一维晶格，每个格点上有一个粒子。每个粒子可分别处在4个不同的
态上，但有如下约束条件：如果某粒子左边的最近邻粒子处在第二或第三态，则此粒子只
能处在第一或第二态；如果某粒子右边的最近邻粒子处在第三或第四态，则此粒子只能处
在第一或第四态。请问此系统有多少个不同的configuration。(考虑N非常大的情况)
此题也可表达如下：由N个整数排成一行，每个整数只可从1、2、3、4中取值，且有如下
限制条件：如果某个整数左边的最近邻整数是2或3，则此整数只能是1或2；如果某整数右
边最近邻整数是3或4，则此整数只能是1或4。请问总共有多少种不同的排列。 |
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a*******r
发帖数: 7558 | 19 R: 0, 1/2, 1/2
M: 1/2, 1/2, 0
A: 1/2, 1/2, 1/2
Z: 0, 0, 1/2
结构图可以去看：
晶格振动光谱学（张光寅 蓝国祥） |
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a**o
发帖数: 1 | 20 (1) 晶格常数和热膨胀系数失配很大，缺陷密度高，薄膜很容易龟裂
(2) Si容易扩散，使GaN的背景施主浓度过高 |
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x***u
发帖数: 6421 | 21 就是你想像晶格上的每个点上的电子出了点上的库伦相互作用外，还可以跃迁到其他的
格点上，动力学平均场的处理就是认为这个物理等价于耦合到一个修正后的自由电子库。
说具体一点吧，我也不知道你要问什么。 |
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l**********n
发帖数: 13 | 22 以理想周期势场为基础的超导原理的探索
——共有化自由能带假说
内容提要: 共有化自由能带假说将经典能带理论——理想周期势场作为超导模型,由理
想周期势场理论推导得到的布洛赫电子与超导电子都具有零电阻、电子配对、不负载熵
、呈凝聚态的相同物理特征，而且理想周期势场也符合长程有序的物理条件。本文是将
超导状态视为经典量子状态，而常规状态视为非经典量子状态，划分的物理标志就是电
子配对的产生和破坏。电子配对是经典量子理论（泡利不相容原理）的典型物理图景，
与经典的电——声作用机制的BCS理论相比，将理想周期势场作为超导模型，在理论上
更为成熟、可信。其次，本文提出的超导原理建立在原子与原子之间能级的稳定叠加基
础上，不仅适合于常规超导体，也有利于化合物、高温超导体的认识，在理论上更为普
适。第三，本文以能级的稳定叠加为前提，以经典固体理论为基础，对同位素效应、热
容跃变等现象也作出了相对合理的解释。同样，超导的零电阻、电子配对、不负载熵、
呈凝聚态的物理特征也可以看成是对经典能带理论——理想周期势场理论的最佳验证。
在温度极低，晶格（或离子实）振动很小的情况下，是有可能产生原子与原子之间能级 |
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a*****e
发帖数: 4577 | 23 按照bloch theory
\psi = exp(-ikr)u(r)
那么两个波矢k和k+2pi/a (a是晶格常数）
问题一
所对应的波函数显然不一样，两着相差一个exp(-i*2pi/a*r)
不仅仅是一个常数相位
问题二
另外一个问题就是对于电子，k还和动量有关
那么差2pi/a的两个电子的动量显然是不一样的
这样动量守恒的意义在哪？
虽然我知道声子的动量守恒可以差一个倒格子矢量，但是没听说电子也有对应的特点啊？
麻烦牛人帮忙解惑
谢谢 |
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q*d
发帖数: 22178 | 24 【 以下文字转载自 Science 讨论区 】
发信人: rcam (色即是空), 信区: Science
标 题: 蓝光二极管的传奇故事 ZZ
发信站: BBS 未名空间站 (Sun Mar 1 15:41:48 2009)
公元01988年，在日本一个叫阿南的小城市里，一位普通的日亚公司职员厌倦了十年来
生长一些磷化镓砷化镓单晶的活，也冒然越级走进公司董事长的办公室，提出了要制备
氮化镓蓝光发光二极管，董事长当即决定资助500万美元的设备支持。三年后这位中村
修二同学便在《应用物理快报》上发表了生平第一篇英文文章：一种用于生长氮化镓新
颖的金属有机物化学气相沉积法。论文一发表便轰动了世界半导体产业界和科学界，要
知道这个时候世界上有多少大公司、著名大学科研机构都在为半导体蓝光光源薄膜材料
的制备工艺头痛不已，而氮化镓正是III-V族半导体材料中最具有希望的宽禁带光学材
料。
问题并不在于这些科学家们不知道氮化镓，物理学上关于这种材料的能带结构、PN导电
类型调控以及发光特性都有大量的理论和实验上的成果，真正让人头疼的是如果要实现
这种材料的器件化，必须要使基板材料和氮化镓晶格匹 |
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R*********r
发帖数: 1855 | 25 低温下晶体热容满足T^3率，对于简单晶体，摩尔原子热容 C=k*T^3，但是对于复式晶
体，每个原胞含n个原子的，摩尔原子热容似乎应该是 C=k*T^3/n，因为晶格振动谱里
面只有三支声学模对低温热容有贡献，其它的全是光学模，低温下被冻结了。为什么我
看到的固体物理或者统计物理书里面都没人提到过这一点？
试验结果到底是什么？k*T^3还是k*T^3/n或者别的？ |
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w****g
发帖数: 5 | 28 一个让我耿耿于怀的黄昆的故事
一般认为，黄昆是国内乃至国际物理界的大牛。大师风范，有口皆碑。
不过，晚生对这位先生了解很少，唯一的间接接触是泛泛地读过他的固体物理教材。也许
是因为本人学术上的功力不够，对他的教材，我不是特别喜欢，而对他和bonn合作的晶格
动力学更是只见过封面，所以我对先生的作品了解是不多的。也因为如此，本着不可人云
亦云的教训，我坦率讲我对他的大师风范没有体会。
不过，有一个关于他的故事是我无法释怀的。
大三学固体物理的时候，老师在课堂上讲过一个他的故事。大家知道，在讨论周期势场中
的电子时，一般的教材都是一方面介绍bloch定理，另一方面施加周期性边界条件。我
敢说
，大部分学生在这个时候对后者是有疑惑的。至少我当时如此。很显然，Bloch定理只
适用
于无限大小的晶体，不然没有严格的周期性。周期性边界条件的选择，就我个人的理解，
只是因为这是一种合理的可接受的策略。具体而言，很可能是因为对原子数足够大的晶体
，其众多物理性质（尤其是体的性质）对边界不敏感，所以自然允许我们有一定的自由选
择方便的边界条件。（如果我记得没错，张先蔚老师的统计物理里有个有关ising |
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k**l
发帖数: 1937 | 29 怎么有点民科对民科的感觉，结果还把黄昆骂了一遍
你自己都承认不了解内情，怎么能判断黄昆说的不对？
也许
晶格
人云
场中 |
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b*******k
发帖数: 1761 | 30 呵呵，霸道体现了自信吧
也许
晶格
人云
场中 |
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G*****s
发帖数: 664 | 31 这个帖子我以前看过不下3遍了。。
有这么耿耿于怀吗。。。
也许
晶格
人云
场中 |
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z**h
发帖数: 382 | 32 也来8g一个，里谈巷议，权当放屁。
黄老见过一次，戴个英式贝雷帽，给一个礼堂的大学生讲话，别的内容全忘了，就记得
一句话，原话也记不太清楚了，大慨就是兄弟在英国的时候。。。
他那本固体物理，主要是他的学生韩汝琦写的吧，拿来做教材其实不合适。不如Kittel
的浅显易懂，也不如Ashcroft的全面。感觉已经过时了。国内在教材方面比欧美差得太
远。也许是总有些权威把着不肯放手。知识这东西必须与时俱进，再牛的老头也有过气
的时候。
还有一件事是关于黄老的，半导体所的院士们好像大部分是他的弟子。不过黄老还是很
讲原则的，据说某人想评院士一直评不上就是他反对的结果。
也许
晶格
人云
场中 |
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w**t
发帖数: 3247 | 33 啊，Legendre变换都搞不懂咋行啊？
另外，周期性边界条件数学处理起来方便。别的边界条件当然可以用，行不行得看你用
的有没有道理。也许当年中山大学的老先生的文章物理内容确实混乱呢。这个得把原文
拿来看看了。
也许
晶格
人云
场中 |
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N***m
发帖数: 4460 | 34 任何物理条件的运用都是有一定适用范围的，
就此来说，黄先生的说法没错。
也许
晶格
人云
场中 |
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V*********t
发帖数: 1478 | 35 泡利还说提出自旋的人不懂物理呢
有什么大不了的，纯属小题大做，没事找事
也许
晶格
人云
场中 |
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C********n
发帖数: 6682 | 36 原文肯定是搞错了
晶格动力学有附录专门就是讲有限边界条件下的bloch周期的实用性的吧 |
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C********n
发帖数: 6682 | 38 ....
half price里5$一本，还是新的 |
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x********g
发帖数: 595 | 41 ☆─────────────────────────────────────☆
wdlang (kikizh) 于 (Sat Nov 14 05:11:23 2009, 美东) 提到:
一个让我耿耿于怀的黄昆的故事
一般认为，黄昆是国内乃至国际物理界的大牛。大师风范，有口皆碑。
不过，晚生对这位先生了解很少，唯一的间接接触是泛泛地读过他的固体物理教材。也许
是因为本人学术上的功力不够，对他的教材，我不是特别喜欢，而对他和bonn合作的晶格
动力学更是只见过封面，所以我对先生的作品了解是不多的。也因为如此，本着不可人云
亦云的教训，我坦率讲我对他的大师风范没有体会。
不过，有一个关于他的故事是我无法释怀的。
大三学固体物理的时候，老师在课堂上讲过一个他的故事。大家知道，在讨论周期势场中
的电子时，一般的教材都是一方面介绍bloch定理，另一方面施加周期性边界条件。我
敢说
，大部分学生在这个时候对后者是有疑惑的。至少我当时如此。很显然，Bloch定理只
适用
于无限大小的晶体，不然没有严格的周期性。周期性边界条件的选择，就我个人的理解，
只是因为这是一种合理的可接受的策略。具体 |
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t***s
发帖数: 88 | 42 嗯，我记得三维下各向同性的材料只能是玻璃这种没有晶格结构的。landau的书上有讲
，lz看看书好了。 |
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w********o
发帖数: 10088 | 43 theta-2 theta scan和 omega-2 theta scan是同一个东西么
2 theta scan测晶格常数的办法是不是只能用在粉末xrd上，单晶的可以用么
谢谢 |
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p***e
发帖数: 402 | 44 关于光子晶体,受光面积取决于你愿意把光子晶体排列到多大.你把光子晶体排列到多大
,就有多大的受光面积.
看你的应用,似乎透射波长只是在微米范围,那你的光子晶体晶格长度应该是在200-
400nm范围,考虑到至少十几个周期左
右,光子晶体的效应才出来,算它20个周期吧,这样你的光子晶体面积至少在4微米X4微米
左右.
具体的传输曲线要模拟一下,算算才行.二维的,可以用平面波传输法,这个编程太复杂了
,找个学习版的软件算算比较方便; 一
维的,可以用传输矩阵法,你可以用matlab软件编编.三维,FDTD法,也是找找软件计算比
较方便吧.
有一个四分之一波长的优化参数.这样你大概可以知道你需要的光子晶体的尺寸.
问题在于,光子晶体商用的基本没有,你可能要找一些实验室合作,可以用光刻法,电子束
刻蚀,femtosecond laser
micromachining 的方法得到你的光子晶体.
但我觉得比较方便的是购买光子晶体光纤(photonic crystal fiber),可看做一种二维
的光子晶体在晶轴的无限延伸,跟丹麦的
Crystal Fibre A/S 购买可能比较昂贵,可以考虑跟... 阅读全帖 |
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t******u
发帖数: 131 | 45 “
我现在正在学习写这个程序，用蒙特卡洛算。但是算的结果也不知到对错。
我在网上查，也没人把这种结果发上来。伤脑筋，真是伤脑筋啊。
请问有谁有这样的曲线？或者在哪篇文章里有介绍？
如果谁有过这类计算经验，可否指导我Tc是多少？
我算了10×10×10 的晶格，所有的J都设成一， 自旋经典自旋大小为一，我算出来的
相变温度是Tc=1.52
请哪位出来给我科普一下！
我带领全村人民感谢您！！
” |
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c********e
发帖数: 70 | 46 你说到声子，我举个例子。LaOFeAs的超导被发现以后，第一个问题就是是不是BCS超导
。实验出来不久就有一篇理论文章说不可能，原因很简单，dft算出的能态密度发现费
米能级在峰顶的右侧，如果电子doping的话，费米能级处的能态密度是减低的，这违背
了BCS理论。所以不需要算声子，这个结论已经是显而易见了。
前面还有人说石墨，你如果理解了成键，清楚了对称性，graphene的能带用一个2X2的
矩阵就可以描述了。dirac point的来源和结构形变导致的劈裂都可以解释。至于晶格
常数到底是2.5还是2.6根本不影响这些结论。
那个层次说我是借来用的，有个牛人评论Steven Louie，说他文章的套路就是计算，然
后说和实验符合，很少解释why，层次不高。我当然远没有资格评论Louie，但我同意解
释why比符合实验更重要。
or |
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f**********r
发帖数: 61 | 47 算phonon，PAW+GGA的组合比较好。GGA给出的晶格常数接近实验值。
但是LDA给出的电子性质比较准确。原因是GGA用gradient 修正了correlation part,但
是没有修正kinetic part。而LDA什么都不作修正，两个误差反而抵消掉了。所以有些
人喜欢GGA,有些喜欢LDA。 |
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l*****l
发帖数: 222 | 48 请问从热力学角度看surface energy和lattice energy vs temperature的关系应该是
什么呢？定性的看晶格能随温度变化的幅度应该大于表面能，不知道有没有具体一些的
分析能。比如可以到定量的级别的。 |
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S***p
发帖数: 19902 | 49 有关啊，但是就在玻璃静止的参考系里得到出入射，再做洛伦兹变化到另外一个参考系
就可以了
微观本质上是 光子和电子，晶格的散射，这是个QED过程，但是QED也是满足洛伦兹变
换的，无论是微观还是宏观都说得通啊。。。 |
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g**********2
发帖数: 133 | 50 由于底电极Pt与基片LaAlO3的晶格匹配度差距太大，我想把底电极层镀在基片LaAlO3下
面，然后在铁电薄膜上面再镀一层Pt电极。这种情况下，电场E就加在基片LaAlO3基片
和铁电薄膜两个材料上。由于基片LAO比较薄膜厚很多（1mm>>50nm薄膜），我担心基片
LaAlO3会不会导致电场加不到薄膜上面？或者这种方法会引出别的其它问题？
如果能加到我的铁电薄膜上，这种情况和用电极直接加到铁电薄膜上会有什么不同
吗？
听说有人这样加电场，但从未见过。请问大家有没有这样镀底电极并成功加电场的
？
Ps:LaAlO3和我的多铁薄膜都是好的绝缘体。
非常感谢大家关注和指点。 |
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